工作在乙类的放大电路，虽然管耗小，有利于提高效率，但存在严重的失真，使得输入信号的半个波形被消掉了。怎样解决上述矛盾呢？
图1
下面来研究一下图1所示的互补对称电路。T1和T2分别为NPN型管和PNP型管，两管的基极和发射极相互连接在一起，信号从基极输入，从射极输出，RL为负载。由于该电路无基极偏置，所以vBE1 = vBE1 = vi 。当vi =0时，T1、T2均处于截止状态，所以该电路为乙类放大电路。
考虑到BJT发射结处于正向偏置时才导电，因此当信号处于正半周时，vBE1 = vBE2 >0 ，则T2截止，T1承担放大任务，有电流通过负载RL；
而当信号处于负半周时，vBE1 = vBE2 <0 ，则T1截止，T2承担放大任务，仍有电流通过负载RL；这样，一个在正半周工作，而另一个在负半周工作，两个管子互补对方的不足，从而在负载上得到一个完整的波形，称为互补电路。
这个电路可以看成是由图XX_01b、c两个射极输出器级合而成。
互补电路解决了乙类放大电路中效率与失真的矛盾。为了使负载上得到的波形正、负半周大小相同，还要求两个管子的特性必须完全一致，即工作性能对称。所以图XX_01a所示电路通常称为乙类互补对称电路。
双电源乙类互补对称电路又称为OCL电路。
功率放大电路的分析任务是求解最大输出功率、最高效率及功率三极管的安全工作参数等性能参数。分析的关键是vo的变化范围。在分析方法上，通常采用图解法，这是因为BJT处于大信号下工作，且乙类互补对称电路的BJT只有半个周期导通。
图XX_02a表示图XX_01电路在vi为正半周时T1的工作情况。图中假定，只要vBE1= vi >0，T1就开始导电，则在一周期内T1导电时间约为半周期。随着vi的增大，工作点沿着负载线上移，则io = iC1增大，vo 也增大，当工作点上移到图中A点时，vCE1 =VCES ，已到输出特性的饱和区，此时输出电压达到最大不失真幅值。
根据上述图解分析，可得输出电压的幅值为Vom = IomRL = VCC - VCE1 ，其最大值为Vommax= VCC - VCES 。
图XX_01中T2的工作情况和T1相似，只是在信号的负半周导电。为了便于分析，将T2的特性曲线倒置在T1的右下方，并令二者在Q点，即vCE = VCC处重合，形成T1和T2的所谓合成曲线，如图XX_02b所示。这时负载线通过VCC点形成一条斜线，其斜率为 -1/RL。显然，允许的io的最大变化范围为2Iom，vo的变化范围为2Vom=2IomRL=2（VCC-VCES）。若忽略管子的饱和压降VCES ，则Vommax » VCC 。
根据以上分析，不难求出工作在乙类的互补对称电路的输出功率、管耗、直流电源供给的功率和效率。
输出功率是输出电压有效值Vo和输出电流有效值Io的乘积（也常用管子中变化电压、变化电流有效值的乘积表示）。所以
乙类互补对称电路中的T1、T2可以看成共集状态（射极输出器），即AV »1。所以当输入信号足够大，使Vim = Vommax = VCC- VCES » VCC时，可获得最大输出功率，即
考虑到T1和T2在一个信号周期内各导电约180°，且通过两管的电流和两管两端的电压vCE在数值上都分别相等（只是在时间上错开了半个周期）。因此，为求出总管耗，只需先求出单管的损耗就行了。设输出电压为vo = Vomsinwt ，则T1的管耗为
而两管的管耗为
效率就是负载得到的有用信号功率和电源供给的直流功率的比值。为了计算效率，必须先分析直流电源供给的功率PV ，它包括负载得到的信号功率和T1、T2消耗的功率两部分，即
当输出电压幅值达到最大，即Vom = VCC时，则得电源供给的最大功率为
所以，一般情况下效率为
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